Bài giảng Lý thuyết trường điện từ - Chương 11: Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell - Nguyễn Công Phương

Download

Nguy

ễn Công Phươ

Lý thuy

ế

t tr

ườ

ệ

n t

ừ

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Nội dung

1. Giới thiệu

2. Giải tích véctơ

3. Luật Coulomb & cường độ điện trường

4. Dịch chuyển điện, luật Gauss & đive

5. Năng lượng & điện thế

6. Dòng điện & vật dẫn

7. Điện môi & điện dung

8. Các phương trình Poisson & Laplace

9. Từ trường dừng

10. L

ự

c từ & đi

ệ

n cảm

11. Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

12. Sóng phẳng

13. Ph

ả

n x

ạ

& tán x

ạ

sóng ph

ẳ

14. Dẫn sóng & bức xạ

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

• Lu

ậ

t Faraday

• Dòng điện dịch

• Các

ươ

ng trình Maxwell d

ạ

ng vi phân

• Các phương trình Maxwell dạng tích phân

• Thế chậm

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Luật Faraday (1)



sđđ   V

sđđ khác zero nếu có 1 trong 3:

• Từ thông biến thiên theo thời gian

• Chuy

ể

độ

ng t

ươ

đố

i gi

ữ

a t

ừ

thông tĩnh & mạch điện

• Kết hợp cả hai điều trên

Dấu – ?

Luật Lenz

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Luật Faraday (2)

d

sđđ  

 sđđ  E.dL   B.dS

sđđ  E.dL





_dt_S





)

B



^{ }_S^B.dS

 sđđ  E.dL  

.dS



 _S

§Þnh lý Stokes: E.dL  (E).dS



 _S



t

 (E).dS   .dS

t

.dS

^_S^{(E).dS  }_S



t

 E  

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Luật Faraday (3)

B

t

E  

E.dL  0

E  0





B

t

sđđ  E.dL  

.dS



 

B

t

 0 (tr−

êng tÜnh)

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Luật Faraday (4)



 Byd

^{ }_S^B.dS

d

sđđ  

 sđđ  B d  Bvd

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Luật Faraday (5)

F  QvB

 



E_m vB



^_d^{vBdx  Bvd}

sđđ  E_m.dL  (vB).dL

 

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Luật Faraday (6)



t

sđđ  E.dL  

.dS  (vB).dL

 _S

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

• Lu

ậ

t Faraday

• Dòng điện dịch

• Các

ươ

ng trình Maxwell d

ạ

ng vi phân

• Các phương trình Maxwell dạng tích phân

• Thế chậm

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Dòng điện dịch (1)

H  J  .H  .J

_v

  0

t

.H  0



.J  

(không hợp lý)

_v

t

H  J  G  0  .J  .G

_v

t

.D  _v

_v

 .G 

.J  

t

D

 .G  (.D)  .  G 

t

D

t



D

t

 H  J 

t

H  J  G

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Dòng điện dịch (2)

D

t







 H  J  J_d

D

t

§Æt J_d

D

t

 H 

Trong vật liệu cách điện J = 0

D

.dS

^I^d^_S^J^d^{.dS }_S

t

D

t

D

t

.dS

^



 ^{H.dL  I  I  I }_S

.dS

_S^{(H).dS }_S^{J.dS }_S

H.dL  (H).dS

 _S

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Dòng điện dịch (3)

s®® V₀cost

 I  CV₀sint

S

  V₀sint

H.dL  I_k

_k





D   E   cost







S

 I_d  V₀sint



D



D

.dS  S



^{I }_S

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

• Lu

ậ

t Faraday

• Dòng điện dịch

•

Các ph

ươ

ng trình Maxwell d

ạ

ng vi phân

• Các phương trình Maxwell dạng tích phân

• Thế chậm

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Các phương trình Maxwell dạng vi phân

B

t

E  

D

H  J 

t



.D 



.B  0

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

• Lu

ậ

t Faraday

• Dòng điện dịch

• Các

ươ

ng trình Maxwell d

ạ

ng vi phân

• Các phương trình Maxwell dạng tích phân

• Thế chậm

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Các phương trình Maxwell dạng tích phân

B

t

B

E_tt1 E_tt2

H_tt1 H_tt2

E  

E.dL   .dS



 _S

t

D

t

H.dL  I  .dS



 

t

H  J 

D.dS





_vdv

_N1



D_{N 2}



B_N1 B_{N 2}

.D 



.B  0









B.dS  0

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

• Lu

ậ

t Faraday

• Dòng điện dịch

• Các

ươ

ng trình Maxwell d

ạ

ng vi phân

• Các phương trình Maxwell dạng tích phân

• Thế chậm

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Thế chậm (1)

E  V

 E  (V )

 E  0

E  

B

0  (V )

B

t

  0

t

(vô lý)

E  V  N  E  (V )  N

(V )  0

B

 N  



t

B   A



E  

t



t

 N   ( A)

t

 N  



 N  

t

 E  V 

t

Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Thế chậm (2)



 A

A

t

E  V 

D

t

H  J 

.D  _v











V  A









 









t t²









t





 .V  .A  _v













Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell

Tải về để xem bản đầy đủ

24 trang myanh 16080 Free

Download

Bạn đang xem 20 trang mẫu của tài liệu "Bài giảng Lý thuyết trường điện từ - Chương 11: Trường biến thiên & hệ phương trình Maxwell - Nguyễn Công Phương", để tải tài liệu gốc về máy hãy click vào nút Download ở trên

File đính kèm:

bai_giang_ly_thuyet_truong_dien_tu_chuong_11_truong_bien_thi.pdf